Обычно его называют током утечки. Этот эффект может быть смоделирован идеальным резистором. Сопротивление утечки является следствием нахождения материала между пластинами конденсатора. Ток утечки, проходящий через резистор, совпадает по фазе с напряжением. Этот ток определяет мощность рассеяния в материале и, соответственно, потери.
Мощность, рассеянная на резисторе, с приложенным к нему постоянным напряжением, будет определяться по формуле. Поскольку для большинства диэлектриков объемное сопротивление очень большое, то для линии передачи длиной 250 мм с волновым сопротивлением 50 Ом, шириной, сопротивление утечки составляет около 10 Ом.
Результирующая потеря мощности через это сопротивление будет незначительной, менее, чем 1 нВт. Тем не менее для большинства материалов удельное сопротивление материала зависит от частоты и уменьшается по мере ее возрастания. Это является следствием появления тока утечки. Есть два механизма утечки через диэлектрик.
Первым является движение ионов. Это основной механизм для постоянных токов, но его вклад в общую проводимость мал. Второй механизм связан с переориентацией постоянных электрических диполей в материале. Чем больше частота синусоидального напряжения, тем больше ток и меньше объемное удельное сопротивление на этой частоте. Поэтому сопротивление материала уменьшается с увеличением частоты.
Удельная электропроводность материала обратно пропорциональна удельному сопротивлению, а = 1/р. Объемное удельное сопротивление материала уменьшается с частотой, в то время как объемная удельная электропроводность с частотой растет. Большинство диэлектриков ведет таким образом: их удельная электропроводность является константой на постоянном токе, пока не будет достигнута определенная частота, а затем начнет увеличиваться пропорционально частоте.
